%ɽ��  2001ǯ ���� �����ʳز�ͽ��
%
%����  2001/09/06 �����̰�ϯ
%
%\documentstyle[epsf,11pt]{yokou}
\documentstyle[ascmac,11pt,Dmisc,Depsf,Dmath]{article}

\setlength{\oddsidemargin}{-0.5cm}
\setlength{\textwidth}{170mm}
\setlength{\topmargin}{-2.4cm}
\setlength{\textheight}{250mm}
\setlength{\columnsep}{0.96cm}

%\Depsfdrafttrue

\pagestyle{empty}
%\setlength{\parindent}{0pt}

\begin{document}

\twocolumn[
   \begin{center}
    {\LARGE {\bf �����������絤��Ǯ�ϳط׻�: �絤����Ū�����٤˴ؤ����
    ��} \\
    \vspace{3mm}
    Thermodynamic Calculation of the atmosphere of the Jovian planets: 
    Consideration of the static stability of the atmosphere}
    \vspace{3mm}

    {\bf 
        $^\circ$���� �̰�ϯ (����$\cdot$��),
	    ���� ���� (����$\cdot$����),
	    ���� �� (����$\cdot$��),
            �� �Ͳ� (����$\cdot$��)
    }
  \end{center}
  \vspace{5mm}

  {\small \setlength{\parindent}{10pt}
An equilibrium thermodynamic calculation method is newly devloped to
investigate vertical profiles of temperature and condensed species of
the Jovian planetary atmospheres. The utilized method is to obtain
equilibrium composition by minimizing thermodynamic function. Its
advantage is that we do not have to know the details of corresponding
chemical reaction formulae. Assuming ideal gas and ideal solution, 
the calculation scheme is greatly simplified so that the
atmospheric composition can be changed with ease.

By use of our new scheme, We discuss the dependence of adiabatic lapse
rate and atomospheric stability on atomospheric composition.
  }
\vspace{10mm}
  ]


{\noindent \bf 1. �Ϥ����}


�ŷ���ʬ��¸�ߤ����絤����ή��¤�򸦵椹���, ����������Ǯ�Ѳ���
���ꤷ���絤�β��ٰ���ʬ�ۤȴ�����Ū�����٤�
�Ѥ�뤳�Ȥ�ɬ�ܤμ��Ǥ���. 
%
�����������ˤ����Ƥ�ʣ������ʬ���ŷ�˴�Ϳ��, ������տ魯����Ǯ�����Ф�
ʣ������Ū�����٤��ä��絤��¤��⤿�餹��ǽ��������.  �Ȥ������ޤ���
ʣ������ʬ���Ž̤���Ȥ�����ͳ�ˤ�ä�, �絤���ϳ�Ū��¤�򸦵椹�뤿���
ɬ�פ�Ǯ�ϳ�Ū�ʹͻ�����ʬ�˹Ԥ��Ƥ��ʤ��ä�.

�����������絤�θ���¸���٤Ϥޤ��褯�狼�äƤ��ʤ�.  �������ܸ���Ǥϸ�
��¸���٤�ѥ�᡼���Ȥ���Ϳ��, Ǯʿ�վ��֤ˤ����������������絤�β��ٰ�
��ʬ��, �Ž�ʪʬ��, ��Ǯ���ٸ�Ψ, �����ƴ�����Ū�����٤�׻�����.


\vspace{2mm} 
{\noindent \bf 2. �׻���ˡ}

{\bf (1)�絤��ʿ�վ��֤ε���}: 
Ǯ�ϳ��ѿ��Ȥ��Ʋ��١����ϡ�ʪ��¸���̤����򤹤�. ���ΤȤ��絤�ξ��֤�Ϳ
����Ŭ�ڤ�Ǯ�ϳشؿ��ϥ��֥���ͳ���ͥ륮�� $G$ �Ǥ���. �絤��ʿ�վ��֤�, 
���֥���ͳ���ͥ륮�� $G$ ���Ǿ������줿���֤Ǥ���Ȥ���.
���١����Ϥ�Ϳ�����, $G$ �ϲ���
�ݥƥ󥷥���ʪ��¸���̤��Ѥ���ʪ���˴ؤ������¤Ȥ���ɽ�������. $G$ �κǾ��ͤϸ�����������ꤷ����ﲼ�ˤ�����, �Ʋ��ؼ�
��¸���̤��༡���Ū�˺�Ŭ�������뤳�Ȥˤ�äƵ��뤳�Ȥ��Ǥ���. 

{\bf (2)�絤����Ǯ�Ѳ��ε���}: 
�絤����Ǯ�Ѳ��ϥ���ȥ��ԡ� S ����¸�Ȥ��Ƶ���
���뤳�Ȥ��Ǥ���. S �ϥ��֥���ͳ���ͥ륮�� G ���٤˴ؤ�������ʬ������ΤȤ���
Ϳ������. ���١����϶��֤� dS = 0 �ζ������̤뵰�פ��ˤ��ɤ��, 
��Ǯ���ٸ�Ψ�ȶŷ�ʪ����¸���̤���뤳�Ȥ��Ǥ���.

�׻��κ�, �絤��ʬ���Τ䤽�ζŷ�ʪ�������۵���/����/����/�ϱդȲ��ꤹ��.
��������Ϳ����ѥ�᡼�����絤�θ��������ȴ����֤ˤ������絤��ʬ�β���
�ݥƥ󥷥��, ����ӷ׻����ϲ��٤Ȱ��ϤǤ���. 



\vspace{1mm}
{\noindent \bf 3. �׻����}

O ��¸���٤����۷ϸ���¸���٤� 0.1 ��, 1 ��, 10 �ܤ�
�������˼¸����������絤����Ū�����٤�\Dfigref{fig:1} �˼���.  �����
���١����Ϥ� 245 K, $1.2 \times 10^{6}$ Pa �Ȥ�, O �ʳ��θ��Ǥ�¸���٤�
���۷ϸ���¸���٤Ȥ���. ��Ω���ؤ���� 3 �ĤΤ���ϲ������� H$_2$O,
H$_2$S, NH$_4$SH �ζŷ��ȼ����ΤǤ���. �絤�����ؤ�Ϳ����ƶ��� H$_2$O
�ζŷ��ȼ����Τ��Ǥ��礭��. ����椨�����������絤�� H$_2$O ¸���̤�
������ O ��¸���٤��Ѳ����Ф�, �絤�����ؾ��֤��礭���Ѳ�����. 




\bigskip

\begin{figure}[hbt]
\begin{center}
   \Depsf[59mm]{./ps/stability-edit.eps}
\end{center}
\vspace{-5mm}
\caption{{\small 
 O �θ���¸���٤� 0.1 ��(����), 1 ��(����), 10
 ��(����) �������������絤����Ū������. }}
\Dfiglab{fig:1}
\end{figure}




\end{document}
